中国科学院物理研究所/北京凝聚态物理国家研究中心超导国家重点实验室SC8组李世亮、罗会仟团队致力于利用非弹性中子散射探究铁基超导体的自旋动力学，在铁基超导体的中子自旋共振模方面取得系列前沿进展。例如，在112体系（Ca_0.82La_0.18Fe_0.96Ni_0.04As₂）发现准二维的自旋共振模【Phys. Rev. Lett. 120, 137001 (2018)】；在1144体系（CaKFe₄As₄）发现c方向奇偶调制的自旋共振模【Phys. Rev. Lett. 120, 267003 (2018)】；在12442体系（KCa₂Fe₄As₄F₂）发现色散朝下的自旋共振模【Phys. Rev. Lett. 125, 117002 (2020)】等。这些研究阐释了铁基超导与其他非常规超导电性的异同，为建立统一的非常规超导微观机理奠定了基础。

　　近日，该团队在铁基超导自旋涨落研究方面又取得了重要进展，确立了超导态下自旋涨落的普遍择优取向。如图1（a）所示，铁砷化物超导体具有三类不同的磁性基态：面内共线的条纹状自旋密度波（SSDW）、面外共线双轴c取向的电荷-自旋密度波（CSDW）和面内非共线但共面的自旋涡旋序（SVC）。它们可以统一用双分量的传播矢量来描述，并在平均场相图的不同区域互为邻居，决定其磁性基态的关键因素在于朗道参数（g、w、η）的符号和自旋-轨道耦合的具体形式。已有实验结果表明，前两者磁有序态下自旋共振模具有c方向极化的特征，而在晶格对称性为四方相下的SVC态的自旋涨落取向尚不清楚。研究通过在CaKFe₄As₄中掺入Ni，获得了T_N=48 K SVC态与T_c=20 K超导态共存的样品，单晶尺寸达到厘米量级，用于非弹中子散射实验总样品量为4.426克【图1（b）、（c）】。该样品在自旋涡旋磁结构下，自旋双分量呈90°锁定，原则上自旋涨落可以是面外的c方向或面内a方向，而整个SVC结构面内磁矩转动会带来一个具有手性的残余序参量，称自旋涡旋密度波（SVDW）。在如此特殊的自旋-轨道耦合下会出现怎样的自旋各向异性？非极化中子散射实验表明，该体系存在类似CaKFe₄As₄的奇偶调制双自旋共振模，共振能量分别为7 meV和15 meV【图2（a）、（b）】。在SVC态下，低能激发会凝聚到静态磁序中，形成奇数调制的自旋能隙【图2（c）、（d）】。研究利用极化中子散射剖析了自旋涨落的空间各向异性，如图3所示，在超导态和SCV态共存区（T=1.5 K）、SVC态（T=25 K）与顺磁态（T=55 K）下，c方向的自旋涨落Mc均在低能占据主导。特别是超导态下，自旋共振峰有明显的c方向极化行为，而面内轻度的各向异性可能与SVDW序有关【图3（a）-（c）】。温度依赖测量表明，该c方向为主的自旋涨落持续到100 K左右，远高于磁相变温度【图3（d）】。该研究确立了SVC态下铁基超导体仍具有明显的c方向择优自旋涨落，推进了铁基超导体中自旋-轨道耦合效应的研究，指出了不同磁性基态之间的具体联系（图4）。无论铁基超导体磁性基态是何种构型，在进入超导态之后的自旋共振模中，均具备c方向优先的普遍特征。该研究还意味着铁基超导中电子配对可能有轨道选择倾向，如c方向择优的自旋涨落来自某些特定电子轨道与局域自旋的强烈耦合，在远高于超导和磁相变温度之上就已存在，进入超导态之后会被迅速增强。

　　相关研究成果以Preferred spin excitations in the bilayer iron-based superconductor CaK(Fe0.96Ni0.04)4As4 with spin-vortex crystal order为题，发表在Physical Review Letters上，并被选为Editors’ Suggestion。Physics在Synopsis栏目发表了题为Spin Fluctuations May Drive Iron-Based Superconductivity的专题科普报道。

　　研究工作得到国家重点研发计划、国家自然科学基金、北京市自然科学基金、中科院战略性先导科技专项（B类）、中科院青年创新促进会等的支持。法国巴黎萨克雷大学、北京大学、美国橡树岭国家实验室参与研究。

　　图1.（a）铁基超导体磁结构的平均场相图，（b）CaK(Fe_1-xNi_x)₄As₄体系的电子态相图，（c）实验所用单晶样品，（d）自旋涡旋序(SVC)结构，（e）SVC态下自旋涨落方向

　　图2.CaK(Fe_1-xNi_x)₄As₄中的具有奇偶调制的自旋共振模和奇数调制自旋能隙

　　图3.CaK(Fe_1-xNi_x)₄As₄中低能自旋激发空间各向异性及其能量和温度依赖关系

　　图4.具有择优取向的SVC态自旋涨落与超导电子配对示意图